2023年7月24日发(作者：)

在恒定电流的磁场中，磁感强度沿任何闭合路径的线积分等于此路径安培环路定理

所环绕的电流的代数和的μ0倍。

安培 载流导线在磁场中所受的作用力。

毕奥-萨伐尔定律

实验指出，一个电流元Idl产生的磁场为

场强叠加原理

电场中某点的电场强度等于各个电荷单独在该点产生的电场强度的叠加(矢量和)。

空间某一点的磁场(以磁感强度示)是各个磁场源(电流或运动电荷)各自在该点产生的磁场的叠加(矢量和)。

单位磁场体积的能量。

是讨论有磁介质时的磁场问题引入的辅助物理量，其定义是磁场叠加原理

磁场能量密度

磁场强度

沿磁场中任一闭合路径的磁场强度的环量(线积分)等于此闭合路径所环绕的传导电流的代数和。

铁磁质中存在的自发磁化的小区域。一个磁畴中的所有原子的磁矩(铁磁畴 磁质中起主要作用的是电子的自旋磁矩)可以不靠外磁场而通过一种量子力学效应(交换耦合作用)取得一致方向。

磁化

在外磁场作用下磁介质出现磁性或磁性发生变化的现象。 返回页首

磁介质磁化后，在磁介质体内和表面上出现的电流，它们分别称作体磁化电流和面磁化电流。

单位体积内分子磁矩的矢量和。

穿过一个线圈的各匝线圈的磁通量之和称作穿过整个线圈的磁链，又称"全磁通"。

闭合的铁磁质壳体可有效地减弱外界磁场对壳内空间的影响的作用称作磁屏蔽。

在任何磁场中，通过任意封闭曲面的磁通量总为零。

磁场强度的环路定理

磁化电流(束缚电流)

磁化强度

磁链

磁屏蔽

磁通连续原理(磁场的高斯定理) 磁通量

通过某一面积的磁通量的概念由下式定义

磁滞伸缩

铁磁质中磁化方向的改变会引起介质晶格间距的改变，从而使得铁磁质的长度和体积发生改变的现象。

铁磁质在交变磁场作用下反复磁化时的发热损耗。它是磁畴反复变向时，由磁畴壁的摩擦引起的。

铁磁质工作在反复磁化时，B 的变化落后于H的变化的现象。

通过任意闭合曲面的电位移通量等于该闭合面所包围的自由电荷的代磁滞损耗

磁滞现象

D的高斯定理

数和。其表示式是带电体在外电场中的电势能

电场能量密度

即该带电体和产生外电场的电荷间的相互作用能。

电场中单位体积的能量

电场中某点的电场强度 ( 简称场强)的大小等于位于该点的单位正电电场强度 荷(检验电荷)所受的电场力的大小，方向为该正电荷所受电场力的方向。

电场线数密度

通过垂直于电场强度的 单位面积的电场线的条数。 返回页首

电磁波的动量密度

单位体积的电磁波具有的动量，表示式为:

电磁波的能量密度

电磁波的单位体积的能量，其大小为

电磁波的能流密度(坡印廷矢量)

单位时间内通过与电磁波传播方向垂直的单位面积的电磁波的能量，其表示式为，

麦克斯韦综合了电磁场的所有规律提出表述电磁场普遍规律的方程组。其积分形式是， (1)电场的高斯定理电磁场方程组

(2)磁场的高斯定理

(3)电场的环路定理 (4)磁场的环路定理即全电流定律

在库仑定律的表示式中引入"4p"因子的作法，称作单位制 的有理化。电磁单位制的有理化 这样作可使一些常用的电磁学规律的表示式因不出现"4p"因子而变得简单些。

若一个带电体的线度比带电体间的距离(或比所讨论的问题中涉及的点电荷 距离)小得多，则带电体的形状和电荷在其上的分布已无关紧要，带电体可抽象为一个几何点，这称作点电荷

点电荷系的相互作用把各点电荷由所在位置分散至彼此相距无穷远的过程中电场力作的能

电动势

功。

把单位正电荷经电源内部由负极移向正极过程中，非静电力所作的功。

是表示空间某处带电情况的物理量，分为：

体电荷密度ρ 单位体积的带电量

电荷密度 面电荷密度σ单位面积的带电量

线电荷密度λ单位长度的带电量 返回页首

电荷守恒定律

在任何物理过程中，一个系统的正负电荷的代数和保持不变，称作电荷守恒定律。

为描写电介质极化的强弱，引入电极化强度(矢量)， 其定义是单位体积内分子电矩的矢量和。

即绝缘体。理想的电介质内部没有可以自由移动的电荷，因而不能导电。电介质分子可分为有极分子和无极分子两类。

若电介质中的场强很大，电介质分子的正负电荷有可能被拉开而变成电介质的击穿 可自由移动的电荷。大量自由电荷的产生，使电介质的绝缘性能破坏而成为导体，这称作电介质的击穿。

电介质的极化

在外电场中固有电矩取向(取向极化)或感生电矩产生(位移极化)从而在电介质内部和表面上产生束缚电荷(极化电荷)的现象。

在导体内各处的电流形成一个"电流场"，在电流场中每一点都有自己的电流密度。

单位时间内流出封闭曲面的净电量应等于封闭曲面内电量的减少。电流连续性方程

电流密度是个矢量，某点的电流密度，其方向---该点正电荷定向运动的方向；大小---通过垂直于该点电荷运动方向的单位面积上的电流强电极化强度

电介质

电流场

电流密度 度。

电流强度 单位时间通过导体某一横截面的电量。

类似电场线，在电流场中可画出电流线。其特点是(1)电流线上某点的电流线 切向与该点j 的方向一致；(2)通过垂直于某点 j 的单位面积的电流线的条数等于该点j 的大小。

是一个矢量，其大小等于构成电偶极子的电荷的电量与两电荷距离的电偶极矩 乘积，方向从负电荷指向正电荷。 返回页首

电偶极子

电容(量)

一对靠得很近的等量异号的点电荷所组成的带电系统。一些实际的带电系统(如电介质的分子)可简化为电偶极子。

电容器的带电量与其电压之比。

电场中某点的电势等于把单位正电荷自该点移至"标准点"过程中电场电势 力作的功。或电场中某点的电势等于单位正电荷在该点具有的电势能。

电势差

a、b两点的电势差即把单位正电荷自a点移至b点的过程中电场力作的功

电场中某点的电势等于各电荷单独在该点产生的电势的叠加(代数和)。

电势相等的点组成的面。

q0在电场中某点a的电势能为把q0自a 点移至 "标准点"的过程中电场力作的功。

电势梯度是个矢量，其方向是电势增加最快的方向，大小为沿该方向的电势变化率。

电通量的概念由下式定义如借助电场线的概念，则通过某面积的电通量等于通过该面积的电场线的条数。

是在讨论电介质的电场问题时引入的一个辅助物理量，其定义是电位移矢量D

为求某区域内的电场，可在满足原边界条件的前提下在区域外放置一电象法

定的假想电荷(称象电荷或电象)，由区域内电荷及电象即可求出区域内的电场，这种求电场的方法称电象法。

动生电动势

法拉第电磁感应定律

导体在恒定磁场中运动时产生的感应电动势。

回路中的感应电动势和通过回路的磁通量的变化率成正比。

电势叠加原理

等势面

电势能

电势梯度

电通量 两条输电线或任意两条靠近的导线之间的电容，此电容分布在整个输分布电容(杂散电容） 电线(或导线)之间。 返回页首

分子磁矩

对顺磁质分子，分子磁矩即分子的固有磁矩；对抗磁质分子，分子磁矩即分子的感生磁矩。

在电介质分子的正负电"重心"相对错开时，可把电介质的分子看作电分子电矩

偶极子(物理模型)。此电偶极子的电偶极矩即叫做分子电矩，其意义是

附加磁矩

在外磁场中，由于电子的轨道运动、自旋运动及核的自旋运动所产生的和外磁场方向相反的磁矩。

由于电磁波有动量，当它入射到物体表面上时，对表面产生的压力作用称作辐射压力或光压。

抗磁质分子在外磁场中产生的和外磁场方向相反的磁矩。它是抗磁质分子中所有附加磁矩(其方向都相同 )的矢量和。

当磁场变化时，不仅在导体回路中，而且在空间任一点都会激发出一种电场，这种电场称作感生电场。感生电场的电流线是闭合的。

真空中静电场内，通过任意闭合曲面的电通量等于该曲面所包围的电量的代数和的1/ε0倍。

顺磁质分子在正常情况( 无外磁场 )下所具有的磁矩。它是分子中所有电子的轨道磁矩和自旋磁矩及所有核磁矩的矢量和。

当通过回路的磁通量发生变化时，在回路中产生的电动势称作感应电动势。

是由不随时间改变的电荷分布产生的不随时间改变的电场。

是指电流场中各处的电流密度均不随时间改变的电流。

当一个线圈中的电流随时间变化时，在邻近的其它线圈中产生的感应电动势称作互感电动势。

对于一对邻近的线圈，当在其中一个线圈通有电流时，在另一线圈中辐射压力

感生磁矩

感生电场

高斯定理

固有磁矩

感应电动势

恒定电场

恒定电流

互感电动势

互感系数

产生的磁链(全磁通)与此电流成正比，其比例系数称作这对线圈的互感系数。 返回页首

回路电压定律(基尔霍夫第二定律)

回路静止

在恒定电流电路中，沿任何闭合回路一周电势降落的代数和等于零。

回路包围的磁场变化时，在回路中产生的感应电动势。 霍耳效应

节点电流定律(基尔霍夫第一定律)

介电强度

静电场

在磁场中的载流导体上出现横向电势差的现象。利用霍耳效应可以测量半导体中载流子的种类和浓度，还可用来测量磁感强度。

流入节点的电流之和与流出节点的电流之和相等。

电介质可承受的不被击穿的最大场强。

相对观察者静止的电荷产生的电场

静电场的保守性

对任何静电场，电场强度的线积分场是保守力场。

只取决于起、终点a、b的位置，而与积分路径无关。 所以， 静电力作功与路径无关，静电静电场的环路定理

静电屏蔽

静电平衡状态

在静电场中，电场强度沿任意闭合路径的线积分等于零。

空腔导体可保护腔内空间的电场不受腔外带电体的影响；接地空腔导体可保护腔外空间的电场不受腔内带电体的影响，这称作静电屏蔽。

导体内部和表面都没有电荷的定向移动的状态。

等于把无限分散的电荷聚为该状态(电荷分布、位形) 外力所作的功。静电体系在某状态的静电能

或等于把该状态的电荷无限分小，并移至彼此相距无穷远的过程中静电力所作的功。也可以说，一个体系的静电能即体系中所有电荷(指所有无限分小的电荷)间的相互作用能。

静电体系的静电能

静电体系处于某状态的电势能称静电势能或静电能。它包括体系内各带电体的自能和带电体间的相互作用能

是一个临界温度， 当达到这一温度时，铁磁质的铁磁性消失，铁磁质居里温度(居里点) 将变为顺磁质。 返回页首

库仑定律

真空中两个静止的点电荷之间的作用力与两电荷电量的乘积成正比，与它们的距离的平方成反比，作用力的方向沿两点电荷的连线。

闭合回路中感应电流的方向，总是使得它所产生的磁通阻止原磁通(引楞次定律 起感应电流的磁通)的变化。即感应电流的效果总是阻止产生感应电流的原因。

连续带电体的静电能

把带电体的电荷无限分割并分散到彼此相距无穷远时，电场力作的功。

半导体在极低温度和强磁场中，其霍耳电阻和磁感强度的关系并不是量子霍耳效应

线性关系，而是有一系列台阶式的改变，这称作量子霍耳效应。德国物理学家克里青(ng)因这一发现而获得1985年诺贝尔物理学奖。 洛仑兹力

面磁化电流密度

漂移速度

全电流

运动电荷在磁场中所受的作用力。

磁介质表面上，垂直于磁化电流方向的单位宽度上的电流。

金属中电子的平均定向速度。它等于通过该面积的磁感线的根数。

通过空间某截面的传导电流与位移电流之和称通过该截面的全电流。全电流是连续的，在空间构成闭合回路。

即推广了的H的环路定理，全电流定律

趋肤效应

高频电路中，传导电流集中到导线表面附近的现象。

有极分子在外电场中，其固有电矩要沿外电场的方向取向，称作有极取向极化 分子的取向极化。 返回页首

电介质极化后可在电介质内部和表面上产生附加电荷，由于这种电荷束缚电荷 不像导体中的自由电荷那样可用传导的方法引走，故称作束缚电荷或极化电荷。

电位移矢量的时间变化率 叫做位移电流密度。

位移电流密度

位移电流强度和位移电流密度的关系即"通量"和"场"的关系。

位移电流(强度)

麦克斯韦假设变化的电场可以产生磁场，并把电位移通量的时间变化率叫做位移电流(强度)。

在外电场中，无极分子的正负电"重心"相对错开，产生感生电矩，称 作无极分子的位移极化。

若已知某区域内的电荷分布及区域的边界条件，则此区域内的电场分布将唯一确定。

大块金属导体中的感应电流。因其电流线呈闭合的涡旋状，故这种感应电流称作涡流

正常情况下电荷分布对称，正负电"重心"重合，无固有电矩。

位移极化

唯一性定理

涡流

无极分子 将静电体系内的各带电体从所在位置，在保持各自电荷分布不变的情相互作用能 况下，把它们移至彼此相距无穷远，它们间的静电力所做的功，称作静电体系在原来状态的相互作用能

有极分子

正常情况下，内部电荷分布不对称，正负电"重心"已错开，有固有电矩。

对于所讨论的电场，产生它的电荷即该电场的源电荷 返回页首

线圈的磁矩是一个矢量，其大小为线圈中的电流与线圈面积的乘积，方向与电流成右手螺旋关系。

形成电流的带电粒子(如电子、质子、离子、空穴等 )的统称。

真空介电常量(或真空电容率) ε0：是电磁学中的一个重要常数。在国际单位制中

源电荷

载流线圈的磁矩

载流子

真空介电常量(或真空电容率) ε0

自感电动势 当线圈中的电流变化时，在线圈自身产生的感应电动势。

通过一个线圈(或回路)的磁链(全磁通)与线圈中的电流成正比，其比例自感系数 系数称作线圈的自感系数。自感系数在数值上等于线圈中通单位电流时产生的磁链。

自能

自能

一个带电体的静电能称自能，它即该带电体上各部分电荷 (指所有无限分小的电荷) 间的相互作用能。

一个带电体(点电荷除外)的静电能也称作它的自能。